维普资讯 http://www.cqvip.com 光 电子技术与信息 Ｏｐｔｏｅｈ＂．ｃｆａ‘０ｌｌｉ（’Ｔｅｆ；ｈｉ，ｏｌｏｇｙ＆Ｉｎｆｏｒｍａｔｉｏｎ ２００２ Ｊｕｎ：１５（３） 一 ’’’’。。。。。。。。 ‘。‘‘‘‘‘‘‘ ‘ ’ ’ ’’。’。 １ 综 述 文献编号：１００６—１２３１（２００２）０．￣一Ｉ）１）０１．０６ 切趾光纤光栅技术及其研究进展 洪从胜徐新华 吕昌贵徐春祥崔一平 （东南大学电子丁程系 南京 ２１ ００９６） 摘 要 介绍了切趾光纤光栅的原理及特性，综述ｒ切趾光纤光栅的制作疗法，特别阐述了最新的几种制 作方法。 关键词光纤光栅，光学切趾，最佳包络，相位掩模板 中图分类号：ＴＮ２５３ 文献标识码：Ａ Ｔｅｃｈｎｏｌｏｇｉｅｓ ａｎｄ Ｎｅｗ Ｐ ｒｏｇｒｅｓｓ ｏｆ Ａｐｏｄｉｚｅｄ Ｆｉｂｅｒ Ｇ ｒａｔｉｎｇｓ ｔｈｉｎｇ ｎｗ￣ｇ＇ｓｈｅ１１ｏ ．．¨ ｉｌｌｈＩＩ￣］ ， 、’ｒ Ｉ１］。ｏ＇ ｏ ｔｔｉ ¨（＇ｈｔ￣ｎｘｉａ１）ｇ Ｉｊ￣＇ｉｐｉｌ｝ｇ （Ｄｅｐａｒｔ，，ｔｃ＇ｎｆ，ｏｆ Ｅｌｅｃｔｒｏ，ｔｉｃ Ｅｎｇｉｎｅｅｒｉｎｇ．Ｓｏｕｔｈｅａｓｔ Ｕｎｉｗ．．ｒｓｉｔｙ Ｎａｎｊｈ，ｇ ２１ ００９６） Ａｂｓｔｒａｃｔ Ｔｈｅ ｐ１’ｉｎｃｉｐｌｅ ａｌ１（１ ｃｈａｒａｃｔｅｒｉｓｌ ｉｃＳ ｏｆ ａ１）ｔ）ｄｉｚｅｄ ｆｉｂｅｒ ｇｒａ ｔｉｕｇｓ ａｒ（１ ｌ１ｌ ｌ’ＯｄｋｌＣｅｄ ｎ ｔｈｉｓ ｐａｐｅｒ． Ｆａｂｌ‘ｉｃａｔｉｏｎ ｍｅｔｈｏｄｓ．ｅｓ１）ｅｃｉａ１１３，ＳＯ＼ Ｃ＇Ｉ‘ａ ｌ ｌｌｅ￣，Ｖ．１１ｓｆ。ｒｉｐｔｉｏｎ ｔｅｃｈｎｏｌｏｇｉｅｓ ｏｆ’ａｐｏｄｉｚｅｄ ｆｉｌ）（ １ ｇｒａ ｔｉ１ｌｇ， Ｐ ｇｉ＼ ｅ１】ａｌｌｃｌ ｃ％１ ｚ（、ｄ． Ｋｅｙ ｗｏｒｄｓ ｆｉｌ）０１‘ｇｌ‘ａ．１，ｉｎｇ ｏ１）ｔｉｃａｌ；ｑ）ｏｄｉｚａｔｉｏｌ１．Ｏ１）ｌ：ｉ ＪｎｕＩｌｌ（ ｎ、 ｅｌ（）１）ｅ．１）ｈａｓＰ…ｌｒ１ｓｌ＜ １ 引 言 射率调制的振幅沿着光栅长度有一个钟形函数的 形状变化。人们发现光学切趾能避免光栅的短波损 光纤光栅是利用石英光纤的紫外光敏特性将 耗和有效抑制布拉格光纤光栅反射谱，并能减少啁 光波导结构直接做在光纤上形成的光波导器件， 啾光纤光栅时延特性的振荡ｒｌ３Ｉ４】，因此对切趾光纤 它以其体积小、性能稳定可靠、器件微型化、易于 光栅的研究具有卜分重要的意义。切趾光纤光栅的 集成等优点被广泛应用于光纤通信及光纤传感等 制造技术也是近几年人们的研究热点之一，不断有 领域。１９７８年加拿大渥太华Ｈｉｌｌ等人首次发现了 新的写入方法的报道。本文将对切趾光纤光栅的响 光纤的光敏性并成功应用于研制高反射率布拉格 应特性和它的制造技术及最新进展作一总结。 光栅滤波器ｆｔ】，１９８９年美国联合技术研究中心的 Ｍｅｌｔ，ｚ等人以２４４ １１ｌｎ紫外光为光源，用全息干涉的 ２ 切趾光纤光栅的响应特性 方法在掺锗石英光纤上研制出第一支布拉格谐振 ２ｆ‘１理论模型及计算方法 波长位于通信波段的光纤光栅ｆ引。其后人们对光 对于用紫外激光器制作的光纤光栅，假定形 纤光栅的研究投入不断加大，步伐不断加快，光纤 成光栅的结果仅是对研究的光纤导模有效折射率 光栅的制造技术也不断取得进步和发展，现在人们 的一种微扰，其折射率分布可以描述为 已经可制造各种参数的光纤光栅。 光纤光栅的光学切趾是指：在光栅中光感折 州 ｎ。＋Ａ＇Ｄ，ｎｅｆｆ（ ＋ ｓ（ ｚ＋ ）１１１ ｆＪＪ 收稿日期 修改１４期 维普资讯 http://www.cqvip.com ２ 光电子技术与信息 Ｏｐｔｏｅｌｅｃｔｒｏｎｉｃ Ｔｅｃｈｎｏｌｏｇｙ＆Ｉｎｆｏｒｍａｔｉｏｎ ２００２ Ｊｕｎ；１ ５（３） 式中，几。为紫外曝光前的有效折射率，Ａｎ。 （ｚ） 为有效折射率空间变化包络； 为折射率变化的 代入传输矩阵就可以求得光栅的特性【引。 ＝Ｆ 条纹可见度；Ａ为平均光栅周期， （ｚ）描述光栅 的啁啾。 切趾光纤光栅折射率调制的振幅沿着光栅长 度呈一个钟形函数包络，典型的包络函数有高斯 分布函数、超高斯分布函数、升余弦函数、帽型函 数，哥西函数，其公式分别如下所示为 对布拉格光纤光栅， 的矩阵元素可写为 Ｘｕ＝ｘ；２＝ｃｏｓｈ（￣＇Ｂ△ｚ）一ｉ＿＝＿ｓｉｎｈ（ Ｂ△ｚ） Ｂ ＝Ｘ２ 一 △， （ｚ）＝△ｎ 仟ｅｘｐ（ ） （２） ｓｉｌｌｌ１（ＴＢＡｚ） （８） 式中： ＝ ＋ 一 ． 为相移的总一直流“（ｄｃ）自 Ａｎ （ｚ）＝Ａｎ ｆｆ ｅｘｐ［一Ｉｎ２（２ｚ／ＦＷＨＭ） “］ Ａ７｝￣ｅｆ（ｚ）＝ ［１＋ｃｏｓ（丌ｚ／ＦＷＨＭ）］ （３） 耦合系数，６＝２丌几（ １一 ）为失调参数，礼为光 （４） 纤光栅的有效折射率； 为光栅的布拉格波长， 为光栅的“直流”（ｄｃ）耦合系数， ． 描述光纤 光栅周期可能出现的啁啾， Ｋ为交流耦合系数， Ａｎ （ｚ）＝Ａｎ ｆｆｔａｎｈ ０．５＋ｚ／ｆ）］ ・ｔａｎｈ［￣（０．５一ｚ／ｆ）］ （５） （６） Ｂ＝ 。 ２．２切趾布拉格光纤光栅滤波特性 ｚ，＝Ａｎｅｆｆ 用传输矩阵法对（２）一（５）式的四种切趾光纤光 栅分别作了数值计算【ｅ］，其选用的光纤光栅长度 为ｆ＝１４０ １２２１１２，Ａｎ ＝０．０００８，Ｖ＝１．０，中心波长 为了模拟光学切趾的光栅，从耦合模方程出 发，使用传输矩阵方法【 ］，将光栅分为若干段， Ｄ＝１５５０．０・Ⅲ 。图１给出了它们的反射谱图样， 为了便于比较图１中（ａ）给出了均匀光纤光栅的反 每一段都可看成均匀光栅，在每段中点取值，建立 个２×２矩阵，接着把各段传输矩阵相乘，就可得 一射谱特性，（ｂ）一（ｅ）分别为加有超高斯分布函数切 趾、近似高斯分布函数切趾、升余弦函数切趾、帽 型函数切趾后的反射特性。 到描述整个切趾光栅的传输矩阵，最后将边界条件 １００ ８０ ，’。 ’—— —一 １００ ８Ｏ ６Ｏ ４Ｏ ２Ｏ １００ ８Ｏ ６ｏ Ｆ ４Ｏ ２Ｏ 逞６０ ｆ ４０ ２０ Ｏ １５４９ １５５０ １５５１ Ｏ １５４９ １５５０ １５５１ ０ Ｌ／ｉｒｍ Ｌ／ｒｉｍ． （ａ） （ｂ） １５４９ ｎｍ １５５０ ｎｍ １５５１ （ｄ） （ｅ） 图１切趾Ｂｒａｇｇ光纤光栅的响应特性 Ｆｉｇ．１ Ｔｈｅ ｒｅｆｌｅｃｔｉｖｉｔｙ ｓｐｅｃｔｒｕｍ ｏｆ ｓｅｖｅｒａｌ ａｐｏｄｉｚｅｄ ｆｉｂｅｒ Ｂｒａｇｇ ｇｌ＇ａｔｉｎｇｓ 维普资讯 http://www.cqvip.com 光 电 子技 术 与信 息 ０ｐｔｏｅ］ｅｃｔｒｏｎｉｃ Ｔｅｃｈｎｏｌｏｇｙ＆Ｉｎｆｏｒｍａｔ，ｉｏｎ ２００２ Ｊｕｎ；１５（３） ３ 文献『３］提供了平均折射率变化为常数，直 流（ｄｃ）折射率变化为零，交流折射率变化为常数 （Ｖ—６ｎ—ｅｆ＝１×１０Ｉ。），半高全宽（Ｆ 日Ｍ）为１０ ｌ１］１１１ 的高斯、升余弦、帽型函数切趾光纤光栅的反射谱 如图２（ａ），以及更加精密的边缘部分的对数反射 谱如图２（ｂ）所示。 滤波特性也作了分析，从以上文献中我们可以看 到：各种钟形函数的切趾布拉格光纤光栅的反射 谱旁瓣被大大抑制，拖尾较小，且在谐振波长附近 较宽范围内反射率接近】００％，谱线接近矩形，抑 制比大大提高。相比之下高斯和升余弦函数分布的 反射谱旁瓣抑制效果更好（升余弦最好），普通高斯 分布反射谱更接近矩形。 还有其它一些文献ｆ 对切趾布拉格光纤光栅 磺 凄 ∞ｄ／苫 ８ ７ ６ ５ ４ ３ ２ １ ∞∞∞∞∞∞∞∞波长／ｒｉｍ （ａ） 波长／ｎｍ （ｂ） 图２切趾布拉格光纤光栅的反射谱及边缘部分的对数反射谱 Ｆｉｇ．１ Ｔｈｅ ｒｅｆｌｅｃｔｉｖｉｔｙ ｓｐｅｃｔｒｌｌｌｌｌ ｏｆ ｆｉｂｅｒ Ｂｒａｇｇ ｇｌ ａｔｉｎｇｓ ａｎｄ ｔ，ｈｅｎ’ ｌｏｇａｒｉｔｈｍｉｃ ｒｅｆｌｅｃｔｌｖｉｔｙ ｓｐｅｃｆ，ｒｍｎ ｉｌｌ ｔｌｌｅ ｅｄｇｅ ａｌ＇ｅ￣ ２．３线性啁啾光纤光栅的光学切趾 性Ｉｓ］，图３（ａ）是没有光学切趾的时延，图３（ｂ）是 某钟形函数完全光学切趾的时延特性图。很明显图 ３（ｈ）中的时延振荡减少，线性增加。 线性啁啾光纤光栅的光学切趾既能抑制旁 瓣，又能减少时延特性的振荡，时延响应曲线更 为平滑。图３给出了某种啁啾光纤光栅的时延特 ８００ ７００ ６００ ５００ ４００ ． Ｉｈ，ＬｆｉＩＬ Ｉｌｌ［Ｉ １． 棚叫幽１ ．” Ｉｆ 翕 ３００ ２００ １００ Ｏ 一Ｉ ・ ｊＩＪｌｉｌＬ¨．．． ．ｌｑｌｈ．，．．＾ １ＯＯ Ｉｌｌｔ｜Ｈｉｉｆ，ｌ｛ １５４９．７ １５４９．９ １５５０，１ １５５０．３ １５５０ ５ １５４９５ ．ｌ５４９，５ １５４９．７ １５４９ ９ ｌ５５０，１ １５５０．３ １５５０．５ 波长／ｎｍ 波长／ｎｍ 图３无切趾和完全光学切趾的时延特性 Ｆｉｇ．３ Ｔｉｍｅ ｄｅｌａｙ ｂｅｈａｖｉｏｌ’ｓ ｏｆ ａｐｏｄｉｚｅｄ ｆｉｂｒｅ‘ｇｌ’ａｔｉｎｇ ｍｉｄ ｌｌｌｌａ．ｐｏｄｉｚｅｄ ｆｉｂｒｅ’ｇｌ‘ａｔｉｎｇ 至于线性啁啾光纤光栅的最佳包络［。］切趾函 数为哥西函数时延性最好，且制作容易。需要注意 的是线切趾性啁啾光栅色散特性的线度以及旁瓣 的抑制都是以反射率和带宽为代价的，在实际制 作时要综合考虑［。，引。 维普资讯 http://www.cqvip.com ４ 光电子技术与信息 （）ｐ ｏ ｈ（）１１ｉｃ Ｔｅｄｍｏｌｏｇｙ＆Ｔｎｆｏｎｎ￣ｔｉｏｎ ２㈣２ Ｊｕｎ：１５（３） ３ 切趾光纤光栅写人方法 ３．１切趾相位掩模板 利用切趾相位掩模板是最传统最简单的切趾 光纤光栅的制造方法。利用聚焦粒子束和湿法刻 蚀技术可得到板槽尺寸不均匀的相位掩模板（如图 ４ 川，通过激光照射此掩模板后，一级衍射光的 常数的切趾光纤光栅则不存在这个问题 ”】。 紫外光束——————． 望 ！ ．． 光纤ｎ｜ｌＩｎＩ．＿１ｎ ｎ ｒ ，村ｆ位掩模板 ｖ ．．———Ｃ＝二二＝二二＝二＝二二二＝二＝二］一５扫描法制作切趾光兰『光栅 Ｆｉｇ．５ Ｓｅｔｕｐ ｏｆ ｓｃａｍｆｉｎｇ ｍｅｔｌｍｄ ｆｍ‘ｆｆｔｂｒｉｃａｔ，ｉｎｇ ａｐｏｄｉｚｅｄ ｆｉｂｅｒ ｇｌ’ １，ｒｉｎｇ 投物台 利用紫外脉冲相干写入切趾光纤光栅，平均折 图４切趾相位掩模板 Ｆｉｇ．４ Ａｐｏｄｉｚｅｄ ｐｈａｓｅ ｍａ．ｓｋ 射率的变化沿切趾光栅方向是均匀的 ¨、 １，其 实验装铨如图６所示，反射镜Ｍ可沿 轴方向移 动扫描相位掩模板，光纤置于相位掩模板处。相位 强度将沿光纤呈现钟形函数分布，从而改变条纹反 差和光致折射率调制的大小。 ３．２扫描法 掩模板将入射紫外光分成士１级衍射光，衍射光束 在镜Ｍ ，Ｍ 上反射，当紫外光从掩模板右端入 射时，干涉图形就会在光纤左端产生干涉，反之亦 使用均匀的相位模板，通过动态改变紫外光 束或载物台的扫描速度并调整曝光量就可在光纤 中写入任意的光栅周期、啁啾和切趾函数 ｕ１、如 图５所示。 然。当紫外光束入射到相位掩模板的中心时，两反 向传播的光束的光程差为Ｌ）；而当紫外光向掩模板 边缘移动时光程差会线性增加，假设脉冲是高斯脉 冲，两脉冲沿光栅方向进行卷积，就会产生高斯切 趾函数，而且平均折射率的变化沿切趾光栅方向是 均匀的。如对上述的系统加以改进，用一个微移位 ａ．３利用紫外脉冲相干写人切趾光纤光栅 以上两种写入方法，沿光纤光栅轴向的平均折 射率变化不是一个常数。由于光纤光栅的自致啁啾 ￣ｌｆ－ｉｎｃｌｕ ｃ】ｃｈｉｌ・ｐｉｎｇ），这样的切趾光纤光栅对较短 器控制反射镜Ｍ 的转动，就可用 一相位掩模板 写入任意波长的切趾或切趾啁啾布拉格光栅［¨］。 波长带的旁瓣抑制效果有限，而平均折射率变化为 光纤 相位掩模板 紫外光 ●一 Ｍ ６紫外咏冲相干写入切趾光纤光栅 Ｆｉｇ．６ Ｓｃｌｗｍａｔ，ｉｃ ｄｉａｇｌ’ａＸＤ ｆｏｒ ａｐｏｄｉｚｅｄ ｆｉｂｅｌ’ ￣ｔｔｉｎｇ ｉｎｓｃｒｉｐｔｉ（ｍ ｗｉｔｌＩ ａ ＵＶ ｌｉｇｌｉｔ ｉｎｔ， ｒ ｒＯｉｌｌｅｔｅｒ ３．４多次曝光法 这种写入方法的激光束形状如图７所示，光 束形状在两正交方向上分别呈近高斯形分布和近 平面分布（离光束中心１５ ｎｎ 区域内）。首先用高 维普资讯 http://www.cqvip.com 光 电子技 术与信 息 Ｏｐｔｏｅ１ｅｃｔｒｏＩＩｉｃ Ｔｅｃｈｎｏｌｏｇｙ＆ｌｎｆｏｌ ｍａｔｉｏｎ ２００２．１１１ １ ａ（ａ） ５ ’斯光束照射相位掩模板制作一个反射率为９９．５％的 光栅，然后将掩模板放置在距光纤２５ １１＂１１１１的地方， 入射光敏光纤，左边一束经遮蔽板１后透过位相掩 模板，在光纤中写入光栅，右边一束经过遮蔽板２ 后照射光纤。遮蔽板１和２的形状如图８（ｂ）所示。 遮蔽板１和２从图８（ｂ）所示的位置沿 ：方向同时 向光纤移动，则照射到光纤上的激光分布位置从仅 用可变光圈将光束调整到１２ ｌｌｌｌｌ／宽，进行第二次曝 光，再将掩模板放到距光纤】７ 一的地方用（ｊ １］ｌｌｎ 的光束曝光。这样就可用一个均匀相位掩模板制作 个平均折射率变化为常数的切趾光纤光栅。 将一束紫外光分为两束（见图８），从两侧垂直 照射到Ｒ点逐渐到整个Ａ— 区域，控制好遮蔽 板移动的速度就可在光纤上写出沿切趾方向平均 折射率变化均匀的切趾光栅。 ３．５特殊遮蔽板制作切趾光纤光栅 ３Ｏ ２Ｏ ｌＯ Ｏ ㈨准分子 束三维及截而圈 ∞ 次Ｓｃｈｃ ‘ 三 ３Ｄ ｐｍｉｉｌｅ ｏｆａ ｒａｗ ｃｘｃｉｍｃｒ ｌａｓｅｒ ｂｅａｍ ａｎｄ ｃｒｏｓｓ ｓｅｃｔｉｏｎｓ Ｂｒａｇｇ ｇｒａｔｉｎｇｓ ｂｙ ｍｕｌｔｉｐｌｅ ｅｘｐｏｓｕｒｅ ７ 多次曝此法制作切趾光纤光栅 Ｆｉｇ．７ Ｓｅｔ，ｕｐ ｏｆ ｆａ．１¨ ＬＬｉｎＲ ｑ）ｏｄｉｚｅｄ ｆｉｔ ＢＭｇｇ ｇｌ 。．ｔｉｎｇｓ ｂｙ ｍｕｌ Ｌｉｌ）ｌｃ（｝ＸＩ）ｔ＇）ＳｌｌＩ’ｐ 光纤 ｝ｌ— Ａ—ＬＢ一一Ｃ ＩＩ ▲ ————－一－． ａ） （ｂ） 【冬『８特殊遭蔽极制｛仁协趾光纤光栅 Ｆｉｅ；．８ Ｓｃｈｃ￣川￣ｔ．ｉｃ ｖｉｅｗ ＬＪｆ ａｐｏｄｉｚｅｔＩ ｂ ｔｉｎｇｓ ｉ¨ｓ Ｉ￣ｔｌｏｎ ｗｉｔｈ ｉａｊ ＳＣＩ’¨１１１… ｊｓｌ（．； 维普资讯 http://www.cqvip.com ６ 光电子技术与信息 Ｏｐｔｏｅｌｅｃｔｒｏｎｉｃ Ｔｅｃｈｎｏｌｏｇｙ＆Ｉｎｆｏｒｍａｔｉｏｎ ２００２ Ｊｕｎ：１５（３） ｘｉｏｎｇ．Ｄｕ Ｗｅｉｃｈｏｎｇ，Ｚｅｎｇ Ｑｉｎｇｋｅ ｅｔ ８ Ｑｉｎ Ｚｉ． ４ 结束语 随着全光通信技术的不断发展，人ｆｉｖｅ作为 其关键器件之一的光纤光栅的响应特性提出了更 高的要求。光学切趾特别是沿切趾方向平均折射率 Ｎｕｍｅｒｉｃａｌ ｓｔｕｄｙ ｏｆ ａｐｏｄｉｚａｔｉｏｎ ｐｒｏｆｌｅ ｆｕｎｃｔｉｏｎｓ ａｎｄ ｏｐｔｉｍａｌ ｐｒｏｆｉｌｅｓ ａｎｄ ｌｅｎｇｔｈ ｏｆ ａ ｌｉｎｅａｒｌｙ ｃｈｉｒｐｅｄ ｉｆｂｅｒ Ｂｒａｇｇ ｇｒａｔｉｎｇ［Ｊ］．Ｃｈｉｎｅｓｅ．１ｏｕｒｎａｌ ｏｆ Ｌｅ￣ｓｅｒｓ．２０００．２７（１）：３７￣４１ Ｈｕ Ｈａｉｙｉｎｇ．Ｃｈｅｎ Ｈｅｍｉｎｇ． Ａ ｓｔｕｄｙ ｏｎ ｔｈｅ ｏｐｔｉｍｕｍ ａｐｏｄｉｚｉｏｎ ｆｉｌｎｃｔｉｏｎ ｏｆ ｌｉｎｅａｒ ｃｈｉｒｐｅｄ ｉｂｅｒ ｇｒａｔｉｎｇｓ ｕｓｅｄ ｆｏｒ ｄｉｓｐｅｒｓｉｏｎ ｃｏｌｆｌｌｐｅｌｌｓ＆一 变化均匀的光学切趾是有效抑制旁瓣，减少啁啾光 纤光栅的时延振荡的有效方法。本文综述了切趾光 纤光栅的制作方法，列出了平均折射率变化均匀的 切趾光纤光栅的最新的制作方法。 ｔｉｏｎ［ａ］．Ｊｏｕｒｎ ａｌ ｏｆ Ｎａｎｉｎｇ Ｕｎｉｆｖｅｒｓｉｔｙ ｏｆ Ｐｏｓｔｓ ｍｉｄ Ｔｅｌｅｃｏｎｎｎｕｉｃａｔｉｏｎｓ（Ｎａｔｕｒｌ Ｓｃｉａｅｎｃｅ）．２００１． ２１（１）：２３￣２８ Ｂａｉ Ｂａｌｍａ，Ｑｉａｎ Ｙｉｎｇ、Ｓｕｎ Ｙｉｎｇｚｈｉ．Ｆａｂｒｉｃａ— ｔｉｏｎ ｔｅｃｈｎｉｑｕｅｓ ｏｆ ｃｈｉｒｐｅｄ ａｎｄ ａｐｏｄｉｓｅｄ ｆｉｂｅｒ ｇｒａｔ— 参考文献 １ Ｈｉｌ１ Ｋ Ｏ．Ｆｔｄｉ Ｙ．Ｊｏｈｎｓｏｎ Ｄ Ｃ ｅｔ ａ１．Ｐｈｏｔｏ— ｓｅｎｓｉｔｉｖｉｔｙ ｉｎ ｏｐｔｉｃａｌ ｂｅｒｗａｖｅｇｌｌｉｄｅ：Ａｐｐ１ｉｃａｔｉｏｕ １０ ｉｎｇｓ［Ｊ］．．１ｏｕｍａｌ ｏｆ Ｃｈａｎｇｃｈｕｎ Ｐｏｓｔ ａｎｄ Ｔｅｌｅｃｏｍ— ｍｕｎｉｃａｔｉｏｎ Ｉｎｓｔｉｔｕｔｅ．２０００，１８（４）：３７￣４２ １１ ｔｏ ｒｅｆｌｅｃｔｏｒ ｆｉｌｔｅｒ ｆａｂｒｉｃａｔｉｏｎ［Ｊ］．Ａｐｐｌ Ｐｈｙｓ Ｌｅｔ，． １９７８，（１０）：６４７，，￣６４９ ２ Ｍｅｌｔｚ Ｇ．Ｍｏｒｅｙ Ｗ Ｗ．Ｇｌｅｎｕ Ｗ Ｈ．Ｆｏｒｍａｔｉｏｎ ｏｆ Ｂｒａｇｇ ｇｒａｔｉｎｇ ｉｌｌ ｏｐｔｉｃｓ ｆｉｂｒｅｓ ｂｙ ｔｒａｎｓｖｅｒｓｅ Ｌｉ Ｘｕｈｕｉ，Ｘｉａ Ｌｉ．Ｌｉｕ．１ｉｎｇｗｅｎ ｅｔ ａ１．Ａ ｎｏｖｅｌ ｍｅｔｈｏｄ ｆｏｒ ｆａｂｒｉｃａｔｉｏｕｇ ａｄｊｕｓｔａｂｌｅ ａｐｏｄｉｚｅｄ ａｎｄ ｃｈｉｒｐｅｄ ｇｒａｔｉｎｇｓ ｂｙ ＩＪＶ ｌｉｇｈｔ ｓｅａｎｎｉｎｇ ｗｒｉｔ— ’ｌｎｇ ｔｅｃｈｎｏｌｏｇｙ［Ｊ］．ｓｆｘｌｌｊｃ叫ｌ（ｊｌｉｃｔｏｒ Ｏｐｔｏｅｌｅｃｔｒｏｎ— ｉｃｓ，２００１、２２ｆ１ １：１５～１７ １２ ｈｏｌｏｇｒａｐｈｉｃ ｍｅｔｈｏｄ［Ｊ］．Ｏｐｔ Ｌｅｔｔ，１９８９，１４（１５）： ８２３—８２５ Ｙａｎｇ Ｃｈｉｎｇｃｈｕｎｇ．Ｌａｉ Ｙｉｎｃｈｉｅｈ．Ａｐｏｄｉｓｅｄ ｆｉｂｅｒ ｇｒａｔｉｎｇ ｆａｂｒｉｃａｔｅｄ ｗｉｔｈ ａ ｕｎｉｏｒｍ ｐｈａｓｅ ｍａｓｋ ｕｓ—ｆ ３ Ｔｕｒａｎ Ｅｒｄｏｇａｎ．Ｆｉｂｅｒ ｇｒａｔｉｎｇ ｓｐｅｃｔｒａ［Ｊ］．．１ｏｕｒｎａｔ ｏｆＬ ｈｔｗａｖｅ Ｔｅｃｈｎｏｌｏｇｙ，１９９７，１５（８）：１２７７—１２９４ ４ Ｈｉｌｌ Ｋ Ｏ．Ｂｉｌｏｄｅａｕ Ｆ，Ｍａｌｏ Ｂ ｅｔ ａ』．Ｃｈｉｒｐｅｄ ｉｌｌ—ｆｉｂｅｒ Ｂｒａｇｇ ｇｒａｔｉｎｇ ｆｏｒ ｃｏｍｐｅｎｓａｔｉｏｎ ｏｆ １３ ｉｎｇ Ｇａｕｓｓｉａｎ ｂｅａｍ ｌａｓｅｒ［Ｊ］．Ｏｐｔｉｃｓ＆Ｌａｓｅｒ Ｔｅｃｈ— ｎｏｌｏｇｙ，２０００，３２：３０７￣３１０ Ｓａｍｓｕｎｇ Ｅｌｅｃｔｒｏｎｉｃｓ Ｃｏ．Ｌｔｄ．Ａｐｐａｒａｔｕｓ ｆｏｒ ｏｐｔｉｃａｌ—ｉｆｂｅｒ ｄｉｓｐｅｒｓｉｏＩ１［Ｊ］．Ｏｐｔ Ｌｅｔ，．１９９４．１９（１７）： １３１４—１３１６ ｆａｂｒｉｃａｔｉｎｇ ａｐｏｄｉｚｅｄ ｆｉｂｅｒ ｇｒａｔｉｎｇ［Ｐ］．Ｓｕｗｏｎ—ｃｉｔｙ： Ｋｙｕｎｇｋｌ—ｄｏ（ＤＲ）．ＥＰ １ ０６５ ５３５ Ａ２．２００１—０３—０１ １４ ５ Ｙａ１１１ａｄａ Ｍ．Ｓａｋｕｄａ Ｋ．Ａｎａｌｙｓｉｓ ｏｆ ａｌｎｍｓｔ— Ｎｉｎｇ Ｔｉｇｕａｎｇ．Ｗｅｌｌ Ｊｉｐｉｌ￣ｇ．Ｚｈａｏ Ｙｕｃｈｅｎｇ ｅｔ ． Ｎｅｗ ｐｒｏｇｒｅｓｓ ｉｌｌ ｔｈｅ ｄｅｖｅｌｏｐｍｅｎｔ ｏｆ ｉｌ１）ｒｅ ｇｒａｔｉｎｇ ｐｅｒｉｏｄｉｃ ｄｉｓｔｒｉｂｕｔｅｄ ｆｅｅｄｂａｃｋ ｓｌａｂ ｗａｖｅｇｕｉｄｅｓ ｖｉａ ａ ｆｌｌｎｄａｉｎｅｎｔａｌ ｍａｔｒｉｘ ａｐｐｒｏａｃｈ［Ｊ］．Ａｐｐｌ Ｏｐｔ． １９８９．２６（１６）：３４７４＾一３４７８ ６ Ｙｅ Ｚｈｉｑｉｎｇ，Ｚｏｕ Ｄａｏｗｅｎ．Ｎｕｍｅｒｉｃａｌ ｓｔｕｄｙ ｏｆ ｌａｂｒｉｃａｔｉｏｎ［．１］．Ｏｐｔｉｃａｌ Ｃｏｎｎｎｕｎｉｃａｔｉｏｎ Ｔｅｄ￣ｎｏｌ— ｏｇｙ，１９９９．２３（４）：２８２￣２８７ Ｃｏｒｔｅｓ Ｐ Ｙ．Ｏｕｅｌｌｅｔｔｅ Ｆ ｅｔ ａ１．ｈｉｔｒｉｎｓｉｃ ａｐｏｄｉ— ｓａｔｉｏｎ ｏｆ Ｂｒａｇｇ ｇｒａｔｉｏｕｇ ｗｒｉｔｔｅｎ ａｓｉｕｇ ＵＶ— ａｐｏｄｉｚｅｄ ａｎｄ ｃｈｉｒｐｅｄ Ｂｒａｇｇ ｆｉｂｅｒ ｇｒａｔｉｎｇｓ［Ｊ］． ．￣０１１／＇Ｉ１ａｌ ｏｆ．１ｉｍ￣ｇｘｉｎ Ｎｏｒｌｎａｌ Ｕｎｉｖｅｒｓｉｔｙ．２０００． ｐｕｌｓｅ ｉｎｔｅｒｆｉ，．ｒｏｍｅｔｒｙ［Ｊ］．Ｅｌｅｃｔｌ’ｏｎ￣ｃｓ Ｌｅｔｔｅｌ’ ．１ ９９８． ３４（４）：３９６￣３９７ ２４（３）：２４５￣２４８ ７ Ｈｅ Ｊｉｎｌｉｎ．Ｍａ Ｘｉｔｍ．Ｍａｏ Ｑｉｎｇｈｅ ｅｔ ａ１．Ｔｈｅ ｓｐｅｃｔｒｕｍ ｐｒｏｐｅｒｔｉｅｓ ｏｆ ｒｅｆｌｅｃｔｉｏｎ ａｎｄ，ｌｉｓｐｅｒｓｉｏｎ ｉｌｌ ｆｉｂｅｒ Ｂｒａｇｇ ｇｒａｔｉｎｇ［Ｊ］．．ＴＯｌｌｒＩ１＆／ｏｆ Ｅｌｅｃｔｒｏｎ Ｄｅ－ ＶＩＣｅＳ．１９９９，２２ｆ４）：２４６￣２５０ 作者简介： 洪从胜 （１９７６），男，东南大学电子工程系９９级硕士生，主要从事光电子材料，光电器件的研究。